统计力学(41):8.3 一度空间模型 (简体字版)

8.3 一度空间模型

以上的各例子,是各种理想气体。分子间的作用的效果,除了使各变量不断地改变之外,其他效果,一概被略去。在统计计 算中,交互作用能未被计入,稀疏的气体和理想气体是相当近。 但一般的物体,交互作用有许多重要的效果。一旦要把交互作用 计入,数学上的问题就变得十分困难? 因此,可以解的简单的模 型,就十分可贵。虽然它是过分简略,但常可以用来大致阐明一 些交互作用的效果, 各种一度空间的模型最简单,将被反复讨论。

现在看一群分子, 限在一直 在线。分子位置为 ,,且 。  我们把 固定在。 此物的“容积”或“长度” 是 。假设总能函 数为

也就是说, 相邻的分子交互作用是近距相斥,远则相吸引,如图 5 所示。现在用定温法则分析, 计算热位能 :

图 5

此地的即(7.30)中的 。

现在把积分变量改为

这些是相邻分子间的距离,是它们的和:

, 的积分变得非常简单:

是 和 的函数,如果温度高, 即

容积可以用微分求出

因此,在高温时这群体一如理想气体,只是其“有效容积” 为。 是两分子间最短的距离。

求熵也容易:

现在看看低温的情形,即

则 的主要来源是 的极小值附近。假设 不是太大,极小值在 附近,将 展开,留到三次项,得

这是 在 附近的近似值, 的极小值在 处,即在

因此

把这结果代入 (36), 稍加整理,得

这些是低温的结果。因为 的意思是相邻分子距离约是 ,所以这些结果描写晶体的特性。(38)、(39)的高温结果是描 写气体的特性。

如果(41)的 展开只留到第二次项,则成了简谐运动的位能。第六章讲晶体振动时即是用这种近似位能,从 (45)可 见,如果用简谐位能,即略去 ,则 和温度的关系就失去了。固体随温度的膨涨,是由非简谐作用而来。

这模型虽然能显露一些晶体和气体的特性,但它并没有“变 态” 的特性。当温度由高而低,它不会忽然在某温度自气态变成 固态或液态。因为 (35)是  的连续,可微分函数,所以 -- 等温曲线,没有忽然改变斜率的地方。一般说来,在一度空间,短程交互作用(即每分子只和邻近的几个分子作用)的群体不会有变态性质。这是以后的题目。

图 6

还有个非常重要的结果:  如果

即无压力,或有拉力,则(35)的积分就出了毛病。这是因为 在 很大时必须消失, (即作用力为短程)积分全靠来收敛。所以这种情形下,无论这短程作用是多强, 这结论都 逃不掉。0' data-formula-type='inline-equation'> 的情形很简单。图 6 (a)  告诉我们 该留在曲线的最低处左右。 的情形是一个山谷,但翻过一座屏障,即是无止境的下坡。 (当然,如果拉力很强,这山谷也没有了。)这结果可以作以下解释: 如果每个 ,都在谷底附近,则这些分子是连成一链。如果有一个以上的 ,跳出谷外,则链子就断了,拉力也失。 这例子结论合用于任何物体,即在拉力下,任何东西终被拉断。(见图 6 (b))。

当然,这拉力的问题,是一个时间的问题,在短时间内,拉 力下的固体是处于平衡状态。只是我们在选择活动范围作计算时, 必须略去拉断了情形的形象。怎样略去? 这问题却还没有完美 的答案。不过在许多情形下,并不难处理。例如 (44)和(45) 是由展开得来。即使 , 这结果仍可用,只要我们假装 (35)的积分没有问题。

讨论问题八

1,   个原子整齐的排列形成一个完美的晶体,若将 个其中的原子从晶格位置移到原子之间的空隙处,这就形成 个缺陷的不完美晶体。原子之间空隙数目 与原子数 是等量级的,若 为将原子从晶格移到空隙所需的能量,试证

2,   上题可用细节平衡解。某原子吸收一能量为 的音子,就跑到空隙里去,留下一空位子。由此反应,可得上题结果。

3,   求以上缺陷引起的熵和热容率。

4,    以上晶体从高温 骤冷至低温  。在, 原子已不能从晶格位置转到空隙处。以上结果仍可用吗?

5,  如果将一分子从某晶体中踢出所需能量为 。求该晶体的蒸气压。假定蒸气为一单原子理想气体,压力很低,并利用第六章有关晶体振动的结果。

6,  双原子分子的振动幅度很大时,为“非筒谐振动”。位能曲线如图所示。振动能阶可以用下式作近似,

为代表非简谐性程度的参数。(见图 7)

计算由于非简谐性对比热的影响至 的第一次。

图 7

7,   试证; 如略去量子效应,则带电粒子的热位能不受磁场影响。
提示:  总能函数为

8, 某些分子具有两相近的电子运动能阶(如氧、一氧化氮),其 能阶差距远小于值,足以使较高的能阶具有不少的人口,而影响热力学的性质。
(A) 证明电子运动热容率为

式中已假设低能阶自身能值为零。且有个位子,高能阶能值 为, 有个位子, 。

(B) 试分析 在高温和低温极限下的近似,并证明 的极大值是在

(C) 当分子具有三个等距的能阶,且, 其热容率的形式为何?

(D) 取值在 之间,计算双能阶分子 (, )的热容率极大值,与(C)中结果比较。

(E) 一氧化氮有两个二重能阶,能距异常的小, 。氧分子两能阶差,在高温下 , 。 估计此两分子热容率极大值时,温度和热容率各为多少?

9,  一方盒高, 底面积 。内有分子个,成一气体,温度为,重力向下。每分子质量为 。

(A)求顶和底面的气压。

(B)求四壁的气压。

10,  一个圆柱形的容器,半径 , 长, 绕轴旋转,角速度为 。 容器内有气体,温度为,每分子质量为。 求内壁压力。

注意:  在随器转动的坐标系内,此气体是在平衡态,有固定的边界。读者必须先求出在此坐标系内的总能函数。

11,   如果考虑量子力学,上题的解又是如何?

12,  某一度空间物体有分子,总能为

0 \end{aligned} \qquad(52) ' data-formula-type='block-equation'>

。压力加在第个分子上。

(A) 求此物的熵、热容率和温度的关系。

(B) 求。

以上计算可以假设, 即略去

(C) 求此物之热膨胀系数(即长度和温度的关系)。 不可完全 略 去 , 但可略去高次项。

13,  某物的总能量为

或 , 或。

可以想作在位子 的粒子数 。 这些粒子可以跑来跑 去。如 果粒子不在,则不发生作用。粒子之总数为 。

(A)求熵及热容 率。

求出之后,检查一下, 看 很小时, 或时答案是否合理。

(B) 如果粒子不能跑来跑去,但分布散乱,求熵及热容率。

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